切向速度

旋流器內(nèi)切向速度是非常重要的，因?yàn)樗鼘⑹褂捎谑芰黧w曳力作用而跟隨液流軌跡運(yùn)動(dòng)的懸浮顆粒受到離心力作用。在旋流器入口處，固體顆粒的切向速度接近于液相的切向速度；而且，可以假定在其他任何時(shí)刻、在半徑小于入口半徑的地方，固體顆粒的切向速度也接近于液相的切向速度。

進(jìn)料在進(jìn)口的線速度定義為入口體積流量與進(jìn)料口面積的比值，即：由式（8-28）可計(jì)算得出旋流器外半徑的切向速度。在半徑小于旋流器半徑處的切向速度可以通過角動(dòng)量守恒原理來估算岀，在無摩擦情況下：

Viri =常數(shù)

式中，s為任意旋轉(zhuǎn)半徑二處的切向速度。實(shí)際系統(tǒng)中是有能量浪費(fèi)的，角動(dòng)量將會(huì)比上述方程給岀的要小些，通常用下列修正公式來表示：

5咨=常數(shù)

注意，如果71×1,常數(shù)的國際單位為?sT,而不是 角動(dòng)量的單位。事實(shí)上，如果〃和廠的值為分?jǐn)?shù)時(shí)，那么速度和半徑的乘積將比為1時(shí)大些，即在這樣的情況下，式（8-29）將不再稱為角動(dòng)量的表達(dá)式，因?yàn)樵搫?dòng)量比無摩擦情況下的大些。后面將給出這一方程的應(yīng)用，見式（8-35）。的經(jīng)驗(yàn) 值如下［Kelsall, 1952］：對(duì)于水=0.7；對(duì)于質(zhì)量分?jǐn)?shù)為15%?20%的料漿，n~0.5_o實(shí)驗(yàn)測量結(jié)果表明，切向速度的變化情況如圖8-18所示。切向速度按照式（8-29）的規(guī)律增長，直到接近中心空氣柱附近為止，之后會(huì)下降。